2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Конденсаторы. Напряженность электрического поля у поверхности проводника в вакууме: 0Enεσ=, где σ – поверхностная плотность зарядов на проводнике, напряженность поля направленапо нормали к поверхности проводника. Энергия заряженного проводника: W=qϕ, где q – заряд проводника, φ – потенциал проводника. В однородном изотропном диэлектрике, заполняющем все пространство: εE0Err=, где E0r– поле, созданное той же системой зарядов в вакууме, ε – диэлектрическаяпроницаемость диэлектрика. Вектор Drэлектрического смещения: D 0E Pr r r=ε+, где Pr- вектор поляризации. Для изотропных диэлектриков: P 0Er r=χε , D 0Er r=εε , χ=ε+1, где χ – диэлектрическая восприимчивость. Поток вектора поляризации Pr: ∫∫∫SdP=−−−q′′′r r, где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q′′′- алгебраическаясумма связанных зарядов внутри этой поверхности. Теорема Гаусса для диэлектриков: ∫∫∫SdD=qr r, где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q — алгебраическаясумма сторонних зарядов внутри этой поверхности. Условия на границе двух диэлектриков для нормальных и тангенциальныхкомпонент векторов E,D,Pr r r: −−−=−−−σ ′′′ P n2 P n1, D n2 −−− D n1=σ , E2τ=E1τ, где σ ′′′ и σ — поверхностные плотности связанных и сторонних зарядов, вектор нормалинаправлен из среды 1 в среду 2. Емкость уединенного проводника: ϕqС=, где ϕ — потенциал проводника, q – заряд проводника…)
